Capacité thermique massique

La chaleur massique ou chaleur spécifique, qu'il convient d'appeler capacité thermique massique, est déterminée par la quantité d'énergie à apporter par échange thermique pour élever d'un Kelvin la température de l'unité de masse d'une substance.

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de référence dont la capacité thermique massique est idéalement connue et qui ne présente pas de ..... positionnées à la sortie de la bouteille de gaz sont préconisées.... l'une pour la phase solide et l'autre pour la phase liquide.... (source : metrologie-francaise)
... Les gaz à l'état de traces dans l'atmosphère jouent le même rôle.... solides en suspension ou dissous. L'industrie utilise une..... l'énergie est le joule (J) ; l'unité de mesure de la capacité thermique massique est ... (source : www2.cslaval.qc)

La chaleur massique ou chaleur spécifique^[1] (symbole c ou s), qu'il convient d'appeler capacité thermique massique, est déterminée par la quantité d'énergie à apporter par échange thermique pour élever d'un Kelvin la température de l'unité de masse d'une substance. C'est par conséquent une grandeur intensive égale à la capacité thermique rapportée à la masse du corps étudié.

L'unité du système international est alors le joule par kilogramme-kelvin (J·kg^-1·K^-1). La détermination des valeurs des capacités thermiques des substances relève de la calorimétrie.

Suivant le type de transformation thermodynamique, on considère soit l'énergie interne massique, soit l'enthalpie massique. Si on note U l'énergie interne, H l'enthalpie et m la masse d'un corps on a par conséquent les capacités thermiques massiques :

à volume constant : $c_V = \frac{1}{m}\, \left(\frac{\partial U}{\partial T} \right)_V$ ;
à pression constante : $c_p = \frac{1}{m}\,\left(\frac{\partial H}{\partial T} \right)_p$ .

La différence entre la chaleur spécifique à pression constante $c p$ et la chaleur spécifique à volume constant $c V$ est liée au travail qui doit être apporté pour dilater le corps en présence d'une pression externe. Si elle est fréquemment négligeable pour les phases condensées connues peu compressibles et peu dilatables (liquides ou solides) la différence entre $c V$ et $c p$ est importante pour les gaz.

Cas des gaz parfaits

D'après la théorie cinétique des gaz, l'énergie interne d'une mole de gaz parfait monoatomique est égale à (3/2) RT, et plus élevée pour les gaz dont les molécules sont polyatomiques ; par exemple, (5/2) RT pour un gaz diatomique. Le calcul théorique n'est plus envisageable pour les molécules complexes.

La capacité massique à volume constant est ainsi de :

$C_V = \frac{3R}{2M}$ pour un gaz parfait monoatomique ;
$C_V = \frac{5R}{2M}$ pour un gaz parfait diatomique.

La capacité massique à pression constante d'un gaz parfait peut être déterminée à partir de la capacité massique à volume constant, puisque l'équation des gaz parfaits exprime que :

$pv = \frac{RT}{M}$ , et donc : $\frac{\partial (pv)}{\partial T} = \frac{R}{M}$

p étant la pression, v le volume massique^[2], R la constante molaire des gaz^[3], et M la masse molaire du gaz reconnu.

La différence théorique entre ces deux valeurs est ainsi :

$C_p - C_V = \left( \frac{\partial (u+pv)}{\partial T} \right)_p - \left( \frac{\partial u}{\partial T} \right)_V = \frac{R}{M}$ , u ne dépendant que de la température.

Le rapport des deux capacités d'un gaz est important en thermodynamique ; il est noté gamma :

$\gamma = \frac{C_p}{C_V}$

Sa valeur dépend de la nature du gaz reconnu ; pour un gaz parfait, la valeur théorique de γ est :

γ = 5/3= 1, 67 pour un gaz monoatomique (1/ (γ-1) =3/2=1, 5) ;
γ = 7/5= 1, 4 pour un gaz diatomique (1/ (γ-1) =5/2=2, 5).

Capacité thermique massique de gaz à volume constant^[4], sous atmosphère normale

Gaz	Masse molaire (kg/mol)	température (°C)	C_v capacité massique J/ (kg. K)	$\frac{1}{(\gamma - 1)}$
Air	29×10^-3	0-100	710	2, 48
Argon	39, 948×10^-3	15	320	1, 54
Azote	28, 013×10^-3	0-200	730	2, 46
Dioxyde de carbone	44, 01×10^-3	20	650	3, 44
Hélium	4, 003×10^-3	18	3160	1, 52
Hydrogène	2, 016×10^-3	16	10140	2, 46
Oxygène	31, 999×10^-3	13-207	650	2, 50
Vapeur d'eau	18, 015×10^-3	100	1410	3, 06

Cas des solides

Valeurs courantes

Substance (phase solide)	Capacité thermique massique J·kg^-1·K^-1
Asphalte	920
Brique	840
Béton	880
Granite	790
Gypse	1090
Marbre	880
Sable	835
Bois	≈ 1200-2700^[5]^,^[6]

Cas des solides cristallisés

Articles détaillés : loi de Dulong et Petit, modèle d'Einstein et modèle de Debye.

Dans le cas des solides, à suffisamment haute température, la loi de Dulong et Petit est applicable et permet surtout retrouver que, à basse température, $C_V \sim Tˆ3$ du fait de la contribution des phonons. Si le solide est un métal, il faut ajouter la contribution des électrons qui est proportionnelle à la température.

Les cœfficients de dilatation des corps solides et liquides sont le plus souvent suffisamment faibles pour qu'on néglige la différence entre C_p et C_V pour la majorité des applications.

Substance	$Θ$ (K)
Al	398
C (diamant)	1860
Cu	315
Fe	420
K	99
Pb	88

Suivant la théorie de Debye, la capacité thermique molaire d'un corps simple solide peut être déterminée au moyen de la formule :

$C_V(T)=3R (4D(u) - \frac{3u}{\exp{u}-1})$

avec $u=\frac{\Theta}{T}$ ,

$Θ$ est la température de Debye, qui est une caractéristique de chaque substance,

R est la constante molaire des gaz^[3],

et $D(u)=\frac{3}{uˆ3}\int_{0}ˆ{u}(\frac{x}{2}+\frac{x}{\exp{(x)}-1})xˆ2dx$ .

Cette formule se simplifie à basse température, ainsi qu'à haute température ; dans ce dernier cas, nous retrouvons la loi de Dulong et Petit :

$<img class=$ Formules empiriques

Pour des corps purs (solides, liquides ou gazeux) ainsi qu'à pression constante, 2 formules empiriques à 3 paramètres ont pu être dégagées, pour un intervalle de température donné :

$C p = a + b T + c T 2$ ou bien $C p = a'+ b' T + c' T - 2$ .

Les valeurs des cœfficients sont indiqués dans des tables et sont caractéristiques d'un corps donné.

Pour le bois sec, par exemple, on a^[6] :

$c_{p,anhydre} = 0,1031 + 0,003867\, T$

avec :

$c p, a n h y d r e$ : exprimé en kJ·kg^–1·K^–1
T : température thermodynamique (K).

À 20°C, on obtient 1236 J/kg. K pour le bois sec.

Pour le bois humide^[6] :

$c_{p,humide} = \frac{100\,c_{p,anhydre} + Hs\,c_{p,eau}}{100 + Hs}$

où Hs est la masse d'eau rapportée à la masse du bois sec en %.

Mesure de la capacité thermique massique d'un solide

La capacité thermique massique d'un solide peut être mesurée en utilisant un appareil de type ATD (analyse thermodifférentielle, ou DSC pour differential scanning calorimetry). Elle peut se définir de la façon suivante : lorsque un dispositif passe de la température T à une température T+dT, la variation d'énergie interne du dispositif dU est liée à la quantité de chaleur échangée δQ selon :

$dU= \delta Q -p_edV\,$

avec p_e la pression extérieure à laquelle est soumis le dispositif et dV la variation de volume. Si V=Cte :

$dU= \delta Q_v = C_v dT\,$

En revanche, si la transformation est isobare (pression constante), on obtient en utilisant la fonction enthalpie du dispositif, la relation :

$dH = \delta Q + Vdp\,$

Si P= cte

$dH = \delta Q_p = C_pdT\,$

avec C_p la capacité à pression constante. La mesure consiste par conséquent à mesurer la différence de température créée par un échange thermique donné, ou le flux d'énergie se traduit par une différence de température.

Le schéma suivant illustre la technique instrumentale utilisée dans le cas de la première méthode (mesure de la différence de température).

Schéma représentant un système de mesure des capacités thermiques.

L'appareil est constitué de deux «plots» indépendants et d'un four. Des thermocouples permettent de mesurer la température de la face supérieure des plots en contact avec l'échantillon, mais aussi la température du four. Celle-ci correspond à la température de mesure. L'ensemble des mesures sont effectuées en utilisant un porte-échantillon d'aluminium vide sur l'un des plots. Une première mesure d'un autre porte-échantillon d'aluminium vide permet d'obtenir une ligne de base (dépendant de la mesure de température par les thermocouples). Puis une mesure d'un échantillon de référence de chaleur massique connue permet d'étalonner l'appareil. Enfin, l'échantillon sous forme de poudre est mesuré et sa chaleur massique est obtenue par comparaison avec celle de l'échantillon de référence. Pour perfectionner la précisions de la mesure, il convient de prendre en compte le cas échéant la différence de masse entre les deux porte échantillons (la correction s'effectue en utilisant la chaleur massique de l'aluminium). La source d'erreur principale provient de la qualité du contact thermique entre le plot et le porte-échantillon.

Valeurs pour différentes substances

Capacité thermique massique à pression constante dans les conditions normales de température et de pression (sauf indication contraire)
Substance	Phase	Capacité thermique massique J·kg^-1·K^-1
Air (sec)	gaz	1005
Air (saturé en vapeur d'eau)	gaz	≈ 1030
Aluminium	solide	897
Azote	gaz	1042
Cuivre	solide	385
Diamant	solide	502
Eau	gaz	1850
	liquide	4186
	solide (0 °C)	2060
Éthanol	liquide	2460
Fer	solide	444
Graphite	solide	720
Hélium	gaz	3160
Hexane	liquide	≈ 2267.95
Huile	liquide	≈ 2000
Hydrogène	gaz	14300
Laiton	solide	377
Lithium	solide	3582
Mercure	liquide	139
Octane	liquide	≈ 1393.33
Or	solide	129
Oxygène	gaz	920
Zinc	solide	380

Notes

On rencontre quelquefois le terme spécifique, dans le même sens que massique. C'est un calque de l'anglais specific heat désignant le terme français chaleur massique
Le volume massique est la grandeur inverse de la masse volumique.
R = 8, 314 4 J/K/mol.
À la différence du premier tableau où on donne la capacité massique à pression constante..
Eugène Péclet, Traité de la chaleur, reconnue dans ses applications, D. Avanzo et Ce, 1844, 420 p. [lire en ligne], p. 17.
Les valeurs indiquées sont en calorie/kg/°C.
«Bois énergie», Techniques de l'ingénieur, 10 juillet 2004, réf BE 8535.

Voir aussi

Bibliographie

J. Boutigny, Thermodynamique, Vuibert.
Lev Landau et Evguéni Lifchitz, Physique théorique, tome 5 : Physique statistique, éd. MIR, Moscou [détail des éditions]
Charles Kittel (trad. Nathalie Bardou, Évelyne Kolb), Physique de l'état solide [«Solid state physics»], 1998 [détail des éditions]

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