Grandeur sans dimension

En physique, une grandeur sans dimension est une quantité servant à décrire une caractéristique physique sans dimension ni unité explicite d'expression.


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  • Une grandeur sans dimension est une grandeur dont l'expression... les unités des grandeurs dérivées volume, force, pression dans le SI..... de mercure pour les pressions sanguines et les pressions de fluides corporels [9]...... Un nombre assez limité d'unités dérivées a reçu des noms spéciaux (tableau 2).... (source : scribd)
  • des forces qui s'exercent sur V (t). La quantité de mouvement du fluide contenu.... On précise que le cœfficient de traînée (grandeur sans dimension) est ... (source : sin-web.paris.ensam)
  • En physique, une grandeur sans dimension est une quantité servant à ... du fluide η est la viscosité dynamique du fluide ; est une force massique... (source : fr.wikiwix)

En physique, une grandeur sans dimension (ou grandeur adimensionnelle) est une quantité servant à décrire une caractéristique physique sans dimension ni unité explicite d'expression. Elle est constituée du produit ou rapport de grandeurs à dimensions, de telle façon que le rapport des unités équivaut à un. L'analyse dimensionnelle sert à définir ces grandeurs sans dimension. L'unité SI dérivée associée est le nombre 1[1]. On trouve parmi ces grandeurs l'indice de réfraction ou la densité par exemple.

Ces grandeurs sans dimension interviennent spécifiquement en mécanique des fluides et pour la description de phénomène de transfert quand on utilise la similitude de modèles réduits ou théorie des maquettes et construit l'interprétation des résultats d'essais. Elles portent le nom de nombres sans dimension, nombres adimensionnels, ou encore de nombres caractéristiques.

Des nombres caractéristiques utiles

Le domaine d'application par excellence des nombres adimensionnels est la mécanique des fluides. Il existe des centaines de nombres dont une grande partie réservée à des sujets particulièrement spécialisés[2], [3], [4], [5]. Une liste non-exhaustive est donnée ci-après des nombres adimensionnels les plus courants.

Liste commune

Liste des nombres adimensionnels
Nom Symbole Domaines d'utilisation Type de rapport
Nombre d'Abbe V Optique angle de réfraction/angle de dispersion
Nombre d'absorption Ab Transfert de masse temps d'exposition/temps d'absorption
Nombre d'accélération Ac Mécanique des fluides force d'accélération/force de gravité
Nombre d'Alfven Al Magnétohydrodynamique vitesse du fluide/vitesse de l'onde d'Alfven
Nombre d'Archimède Ar Mécanique des fluides force de gravité*force d'inertie/force visqueuse2
Nombre d'Arrhénius γ Cinétique chimique énergie d'activation/énergie potentielle
Nombre d'Atwood At Mécanique des fluides différence de densités/somme de densité
Nombre de Bagnold Ba Rhéologie énergie dissipée par frottement visqueux/énergie dissipée par choc
Nombre de Bansen Ba Transfert thermique énergie transférée par radiation/capacité thermique du fluide
Nombre de Bejan Be Mécanique des fluides, transfert thermique, thermodynamique entropie générée par transfert de chaleur /entropie totale générée
Nombre de Bingham Bm Rhéologie limite d'élasticité/force visqueuse
Nombre de Biot Bi Transfert thermique, de masse transfert à la surface du corps/transfert dans un corps
Nombre de Blake Bl Mécanique des fluides force d'inertie/force visqueuse (nombre de Reynolds pour lit de particule)
Nombre de Bodenstein Bo Transfert de masse, mécanique des fluides transfert de masse convectif/transfert de masse par dispersion
Nombre de Boltzmann Bo Transfert thermique Equivalent au nombre de Thring
Nombre de Bond Bo Mécanique des fluides Equivalent au nombre d'Eötvös
Nombre de Bouguer Bg Transfert thermique transfert de chaleur par radiation dans un gaz chargé de poussières
Nombre de Boussinesq Bq Mécanique des fluides force d'inertie/force de gravité
Nombre de Brinkman Br Transfert thermique, rhéologie chaleur produite par dissipation des forces visqueuses dissipée/chaleur transférée par conduction
Nombre de Bulygin Bu Transfert thermique énergie utilisée pour évaporer le liquide/énergie utilisée amener le liquide à ébullition
Nombre capillaire Ca Mécanique des fluides force visqueuse/tension superficielle
Nombre de capillarité Cap Mécanique des fluides force capillaire/force de filtration
Nombre de Carnot Ca Energie Efficacité du cycle de Carnot
Nombre de Cauchy Ca Rhéologie force d'inertie/force élastique
Nombre de cavitation σc Mécanique des fluides différence de pression/pression dynamique
Nombre de Clausius Cl Transfert thermique énergie cinétique/transfert thermique par conduction
jH, jM Transfert thermique, de masse, de moment
Nombre de condensation Co Transfert thermique force visqueuse/force de gravité
Nombre de Courant Co Mathématiques, informatique
Nombre de Cowling Co Magnétohydrodynamique vitesse de l'onde d'Alfven/vitesse du fluide
Nombre de Crocco Cr Mécanique des fluides vitesse d'un gaz/vitesse maximale d'un gaz détendu à 0 K isentropiquement
Nombre de Damköhler Da Cinétique chimique vitesse de réaction chimique/vitesse de transfert des réactifs
Nombre de Dean D Mécanique des fluides force d'inertie/force visqueuse (nombre de Reynolds pour tube courbe)
Densité d Physique, chimie, biologie masse volumique du corps/masse volumique du corps de référence (Pression et Température semblables pour des corps gazeux)
Nombre de Deborah De Rhéologie temps de relaxation d'un corps/temps de l'expérience
Dy Mesure longueur de Debye/diamètre de la sonde de mesure
De Mécanique de fluides épaisseur du film/longueur capillaire
Du2 Transfert thermique Chaleur transférée par diffusion/Chaleur transférée par convection (quand transfert par diffusion et par conduction sont égaux)
Nombre de Dulong Du Mécanique des fluides Equivalent au nombre d'Eckert
Nombre d'Eckert Ec Mécanique des fluides énergie cinétique/enthalpie du fluide
Nombre d'Einstein Ei Magnétohydrodynamique
Nombre d'Ekman Ek Mécanique des fluides force visqueuse/force de Coriolis
Nombre d'Ellis El Mécanique des fluide
Nombre d'Elsasser El, Λ Magnétohydrodynamique force de Lorentz/force de Coriolis
Nombre d'Eötvös Eo Mécanique des fluides force de gravité/tension superficielle
Er Rhéologie
Nombre d'Euler (physique) Eu Mécanique des fluides force de pression/force d'inertie
Nombre d'évaporation E Transfert thermique
Nombre d'explosion E Explosion
Nombre de Fedorov Fe Mécanique des fluides flux de particules/flux gaz porteur (lit fluidisé)
Fn Mécanique des fluides
Nombre de Fourier Fo Transfert thermique, de masse transfert thermique par conduction/accumulation d'énergie
F Optique
Nombre de Froude Fr Mécanique des fluides force d'inertie/force de gravité
Mécanique des fluides
Nombre de Galilée Ga Mécanique des fluides force de gravité/force visqueuse
Nombre de Gay-Lussac Gc Transfert thermique différence de température/cœfficient d'augmentation de pression isochore
Nombre de Goucher Go Mécanique des fluides (force de gravité/tension superficielle) 0.5
Nombre de Grætz Gz Transfert thermique capacité thermique du fluide/chaleur transférée par conduction
Nombre de Grashof Gr Mécanique des fluides force d'inertie*poussée d'Archimède/force visqueuse2
Nombre de Gukhman Gu Transfert thermique critère pour transfert thermique convectif par évaporation
Nombre de Hagen Ha Mécanique des fluides
Nombre de Hartmann Ha Magnétohydrodynamique force de Laplace/force visqueuse
Nombre de Hatta Ha Cinétique chimique vitesse de réaction chimique sans transfert de masse/transfert de masse
Nombre de Hedström He Rhéologie limite de plasticité*force d'inertie/force visqueuse2
Nombre de Helmholtz He Acoustique longueur caractéristique/longueur d'onde
Nombre de Hersey Hs Tribologie force de charge/force visqueuse
Ho Mesure constante de temps du dispositif/période de pulsation
Nombre de Hooke Ho Rhéologie Equivalent au nombre de Cauchy
Ja Transfert thermique chaleur latente/chaleur sensible (vaporisation)
Nombre de Jakob Ja Transfert thermique chaleur sensible/chaleur latente (vaporisation)
Nombre de Jeffreys Je Mécanique des fluides, géophysique force de gravité/force visqueuse
Nombre de Joule Jo Magnétisme énergie thermique par effet Joule/énergie du champ magnétique
Nombre de Karlovitz Ka Mécanique des fluides temps chimique/temps de Kolmogorov
Ka Mécanique des fluides, magnétohydrodynamique Mesure de la turbulence dans un flux
KC Mécanique des fluides
Nombre de Kirpichev Ki Transfert thermique, de masse transfert en surface/ transfert dans le solide
Nombre de Kirpitcheff Kir Mécanique des fluides flux en présence de corps immergés
Nombre de Knudsen Kn Mécanique des fluides distance libre/longueur caractéristique
Ko Transfert thermique énergie d'évaporation/énergie de chauffer le solide mouillé
Kr Transfert thermique force électrostatique/force visqueuse
Nombre de Kutateladze Ku Transfert thermique, arc électrique
La Mécanique des fluides force de pression/force visqueuse
Nombre de Laplace La Mécanique des fluides tension superficielle et forces d'inertie/forces visqueuse (cf. nombre d'Ohnesorge)
La Mécanique des fluides vitesse linéaire/vitesse du son critique
Nombre de Leroux Ler Mécanique des fluides Equivalent au nombre de cavitation
Nombre de Leverett J Mécanique des fluides longueur caractéristique d'une courbe/dimension caractéristique d'un pore
Nombre de Lewis Le Transfert de masse et thermique diffusivité massique/diffusivité thermique
Lo Magnétohydrodynamique vitesse/vitesse de la lumière
Lu Transfert thermique et de masse diffusivité massique/diffusivité thermique (dans solide poreux)
Nombre de Lukomskii Lu Transfert thermique et de masse
Nombre de Lundquist Lu Magnétohydrodynamique vitesse d'Alfvén/vitesse de diffusion résistive
Ly Mécanique des fluides (force d'inertie) / (force visqueuse*force de gravité)
Ly Magnétohydrodynamique
Nombre de Mach Ma Mécanique des fluides vitesse du fluide/vitesse du son
Nombre de Marangoni Mg Transfert thermique, mécanique des fluides
Nombre de Margoulis Ms Transfert thermique, transfert de masse Equivalent au nombre de Stanton
Nombre de Margulis Mr Transfert thermique, transfert de masse Equivalent au nombre de Stanton
Me Transfert de masse masse d'eau transférée par unité de différence d'humidité/masse de gaz sec
Mn Porosité taille des pores/porosité
Mo Transfert thermique chaleur transférée par convection/chaleur transférée par conduction longitudinale dans surface d'échange
Nombre de Morton Mo Mécanique des fluides
Na Rhéologie
Na Magnétohydrodynamique vitesse d'Alfven/vitesse du son
Nombre de Newton Ne Mécanique des fluides force de résistance/force d'inertie
Nombre de Nusselt Nu Transfert thermique transfert thermique total/transfert thermique par conduction
Oc force de charge sur roulement à billes/force visqueuse
Nombre d'Ohnesorge Oh Mécanique des fluides force visqueuses/tension superficielle
Nombre de Péclet Pe Transfert thermique et de masse transfert par convection/transfert par diffusion ou conduction
pn Mécanique des fluides pression due au coup de bélier/pression statique
Nombre de plasticité Np Rhéologie Equivalent au nombre de Bingham
Ps Mécanique des fluides force de pression/force visqueuse
Nombre de Pomerantsev Pm Transfert thermique Equivalent au nombre de Damköhler
Pn Transfert thermique et de masse
Nombre de Prandtl Pr Mécanique des fluides, transfert thermique diffusivité de moment/diffusivité thermique
Pd Transfert thermique changement de température d'un fluide/changement de température d'un corps immergé dans le fluide
Kp Mécanique des fluides pression absolu/différence de pression à travers une surface
Nombre de puissance Np Mécanique des fluides force d'entraînement (agitateur) /force d'inertie
Nr Transfert thermique
Ks Transfert thermique
Nombre de Rayleigh Ra Mécanique des fluides convection naturelle/diffusion
Nombre de Reech Re Mécanique des fluides inverse du nombre de Froude
Nombre de Reynolds Re Mécanique des fluides force d'inertie/force visqueuse
Nombre de Richardson Ri Mécanique des fluides poussée d'Archimède/force turbulente
Nombre global de Richardson BRN Météorologie Énergie potentielle de convection disponible/cisaillement vertical des vents dans un orage
Ro Transfert thermique
Nombre de Roshko Ro Mécanique des fluides Equivalent au nombre de Stokes
Nombre de Rossby Ro Mécanique des fluides force d'inertie/force de Coriolis
Nombre de Rouse R Mécanique des fluides, transport sédimentaire vitesse de chute/vitesse de frottement
Ru Mécanique des fluides force d'inertie/poussée d'Archimède
Sa Explosion
Nombre de Sarrau Sa Mécanique des fluides Equivalent au nombre de Mach
Nombre de Schiller Sch Mécanique des fluides force d'inertie/ (force visqueuse*cœfficient de traînée)
Nombre de Schmidt Sc Mécanique des fluides, transfert de masse diffusivité de moment/diffusivité massique
Nombre de Semenov Sm Transfert de masse et thermique Equivalent au nombre de Lewis
Nombre de Sherwood Sh Transfert de masse transfert massique total/transfert massique par diffusion
Nombre de Smoluckowski Mécanique des fluide inverse du nombre de Knudsen
S Mécanique des fluides force visqueuse/force de charge
B
Nombre de Stanton St Transfert thermique et de masse transfert total/transfert par convection
Nombre de Stefan Se Transfert thermique chaleur sensible/chaleur latente (fusion)
Nombre de Stewart St, N Magnétohydrodynamique force magnétique/force d'inertie
Nombre de Stokes S Mécanique des fluides force d'inertie particule/force d'entraînement (fluide)
Nombre de Strouhal Sr Mécanique des fluides vitesse de vibration/vitesse de translation
Nombre de Stuart St, N Magnétohydrodynamique Equivalent au nombre de Stewart
Nombre de Suratman Su Mécanique des fluides Equivalent au nombre de Laplace
Nombre de Taylor Ta Mécanique des fluides force centrifuge/force visqueuse
Nombre de Thiele mT, ϕ Cinétique chimique, transfert de masse vitesse de réaction chimique/flux diffusif des réactifs vers le catalyseur
σT Mécanique des fluides différence de pression due à la cavitation/différence de pression due à la pompe
Nombre de Thomson Th Mécanique des fluides Equivalent au nombre de Strouhal
Nombre de Thring Th Transfert thermique capacité thermique du fluide/chaleur transférée par radiation
To Aéronautique débit de carburant/force de frottement
Nombre de Weber We Mécanique des fluides forces d'inertie/tension superficielle
Wi Rhéologie temps de relaxation d'un corps/temps de l'expérience
Nombre de Womersley Wo Mécanique des fluides force d'inertie stationnaire/force visqueuse

Nombre adimensionel en cosmologie

Similitude des modèles réduits

Généralités

Divers domaines d'études amènent à des expériences sur des modèles réduits, ce qui pose le problème de leur réalisme : les phénomènes aux deux échelles doivent être identiques. A titre d'exemple, dans l'étude d'un écoulement autour d'un obstacle le sillage doit comporter, à l'échelle près, le même dispositif de tourbillons ou de turbulence sur le modèle et sur le prototype.

Dire que les phénomènes sont identiques revient à dire que certains invariants doivent être conservés quand on change d'échelle. Ces invariants sont par conséquent des nombres sans dimension qui doivent être fabriqués à partir des grandeurs dimensionnelles qui caractérisent le phénomène. Dans ce qui suit, le cas des problèmes mécaniques, dans lesquels les trois grandeurs principales sont la masse M, la longueur L et le temps T, sera seul reconnu.

Dans ces conditions, toute grandeur physique est homogène à une expression de la forme Mα Lβ Tγ. Pour un nombre sans dimension, les exposants de chaque grandeur doivent être nuls.

Le premier problème consiste à déterminer quelles sont les grandeurs qui régissent le phénomène et celles qui sont négligeables (l'oubli d'une grandeur principale peut conduire à des résultats complètement erronés). Une fois que cette liste est établie, il faut en déduire les nombres sans dimension dont la conservation assurera la similitude.

Parmi ces nombres sans dimension, certains sont des rapports de longueurs : leur conservation caractérise la similitude géométrique qui n'appelle pas de commentaires spécifiques. Seuls ceux qui font intervenir des grandeurs physiques présentent ici un intérêt.

Exemples

Si on considère l'écoulement d'un fluide dont la caractéristique principale est la compressibilité, l'expérience montre que les deux seuls paramètres significatifs, en plus de la géométrie, sont la vitesse V de l'écoulement non perturbé et un paramètre lié à la compressibilité, le plus simple étant la célérité du son dans le fluide notée a. Ces deux grandeurs ayant la même dimension, le nombre sans dimension à conserver s'en déduit immédiatement, c'est le nombre de Mach :

 Ma = {V \over a}\,.

Si le fluide possède une surface libre, la compressibilité étant désormais supposée négligeable, le problème se complique un peu. Les paramètres en cause sont la vitesse V de dimension LT-1, une caractéristique linéaire D de dimension L et la pesanteur, qui maintient la surface libre, caractérisée par la grandeur g de dimension LT-2. Il faut alors chercher un nombre sans dimension de la forme

VαDβgγ = (LT − 1) αLβ (LT − 2) γ.

Pour que ce produit soit sans dimension, il faut que les exposants des deux grandeurs principales L et T soient nulles (la masse M n'intervient pas)  :

\alpha + \beta + \gamma = 0 \qquad -\alpha - 2 \gamma = 0.

Dans ces deux équations à trois inconnues, l'exposant 1 est choisi arbitrairement pour la vitesse, ce qui conduit au nombre de Froude :

 Fr = {V \over \sqrt{g D}}.

Si, tandis qu'il n'y a plus de surface libre, la viscosité ne peut plus être négligée, hormis V et D, il faut introduire la masse spécifique ρ du fluide et sa viscosité μ. Un calcul analogue au précédent conduit au nombre de Reynolds :

 Re = {{\rho V D} \over \mu}.

.

Commentaire

Dans une expérience pratique, il est fréquemment impossible de satisfaire simultanément plusieurs conditions de similitude. Ainsi, lors du déplacement d'une maquette de navire, il faudrait habituellement respecter la similitude de Reynolds pour décrire les frottements sur la coque et la similitude de Froude pour décrire le sillage sur la surface libre. Une inspection rapide des formules montre qu'une réduction de l'échelle devrait entraîner à la fois une réduction et une augmentation de la vitesse – sauf à pouvoir jouer sur la masse spécifique du fluide, sa viscosité ou la gravité. Dans ce cas il faut respecter la similitude principale, le plus souvent la similitude de Froude. Si les contraintes, principalement financières, permettent d'atteindre une échelle suffisamment grande pour que l'effet d'échelle lié au non-respect de la similitude de Reynolds soit faible, le problème est ignoré. Sinon, il faut appliquer aux résultats une correction numérique déduite d'autres expériences.

Interprétation des résultats d'essais

Dans ce qui précède, les nombres sans dimension sont reconnus comme des marqueurs d'un phénomène bien déterminé : si l'un d'entre eux est modifié, les résultats doivent habituellement changer. Lorsque des essais systématiques sont effectués pour obtenir des lois expérimentales, la présentation la plus efficace consiste à donner les résultats sous la forme d'une loi qui relie un nombre sans dimension à d'autres nombres sans dimension.

Une analyse plus approfondie peut même donner une idée sur la forme des lois à rechercher. Cette analyse peut s'appuyer sur le théorème de Buckingham mais une méthode plus élémentaire, due à lord Rayleigh, est parfois utilisée dans les cas simples. On trouvera ci-dessous le canevas du calcul pour le problème classique de la force exercée sur un obstacle par l'écoulement d'un fluide qu'on supposera visqueux mais incompressible et sans surface libre. Les variables en cause, qui ne dépendent que de la masse M, de la longueur L et du temps T, sont

Il faut exprimer la force comme une fonction inconnue des autres variables :

 F = f(D,\theta,V,\rho,\mu)\,

Cette fonction peut être reconnue comme une sorte de série contenant des monômes dans lesquels les différentes grandeurs sont élevées à des puissances inconnues multipliés par un cœfficient k sans dimension :

 F = \sum k {Dˆ\alpha \thetaˆ\beta Vˆ\gamma \rhoˆ\delta \muˆ\epsilon}

Une identification analogue à celle qui a été évoquée pour le nombre de Froude élimine trois des exposants et conduit à écrire la formule sous la forme :

 F =\rho Dˆ2 Vˆ2 \sum k ({{\rho V D} \over \mu})ˆ{-\epsilon} \thetaˆ\beta

qui contient deux paramètres indéterminés. La série se transforme en une fonction qui s'écrit sous la forme habituelle faisant intervenir une aire A caractéristique à la place du produit D2 :

 F = {1 \over 2} C({{\rho V D} \over \mu},\theta) \rho A Vˆ2

Cette formule ne veut pas dire que la force est proportionnelle au carré de la vitesse. En effet, celle-ci intervient à travers le nombre de Reynolds et , en d'autres circonstances, elle pourrait dépendre aussi du nombre de Mach et du nombre de Froude. Il existe des cas dans lesquels cette proportionnalité est bien vérifiée mais c'est une conséquence des expériences, pas de l'analyse dimensionnelle. Celle-ci ne peut qu'indiquer la forme la plus efficace pour décrire les lois physiques mais pas leur contenu.

Pour mettre en forme des résultats d'essais, cette formule s'écrit comme un nombre sans dimension fonction de deux autres nombres sans dimension :

 {F \over {{1 \over 2} \rho A Vˆ2}} = C({{\rho V D} \over \mu},\theta)

Notes et références

  1. Site du Bureau international des mesures
  2. Bernard Stanford Massey, Measures in science and engineering : their expression, relation and interpretation, Halsted Press, 1986, 216 p. (ISBN 0853126070)  
  3. (en) Carl W. Hall, Laws and Models : Science, Engineering, and Technology, CRC Press, 2000, 524 p. (ISBN 0849320186)  
  4. (en) John P. Catchpole et George Fulford, «DIMENSIONLESS GROUPS», dans Industrial & Engineering Chemistry, vol.  3, no 58, 1966, p.  46-60 lien DOI (page consultée le 26 avril 2010)  ] 
  5. N. S. Lang, «A compilation of nondimentional numbers» sur NASA, 1972. Consulté le 28 avril 2010

Voir aussi

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La version présentée ici à été extraite depuis cette source le 11/11/2010.
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